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Wie in der vorhergehenden Aufgabe können wir die Differentialgleichung

mit

für die Wirbelstromdichte und die Formel

für das magnetische Feld zugrundelegen. Bei dieser Anordnung der beiden Leiter erzeugen die in z-Richtung fließenden Ströme ohne Metallblock das homogene Magnetfeld

in x-Richtung in dem Bereich zwischen den beiden Blättern der Breite . Dieses magnetische Wechselfeld erzeugt nach dem Induktionsgesetz ein elektrisches Feld , das den Wirbelstrom der Dichte hervorruft. Wie in der vorigen Aufgabe hat die Richtung der primären Ströme (dort , hier ) und sowohl als auch hängen vom Abstand von den Leitern ab (dort , hier ). Wir erhalten daher ein Magnetfeld und eine Stromdichte . Dann vereinfacht sich die obige Gleichung für zu

und die Differentialgleichung entsprechend zu

Die Lösung

führt auf

Sie erfüllt die Randbedingung , wenn

gesetzt wird. Damit können wir die Lösung in der Form

und

aufschreiben. Hier ist noch der komplexe Parameter verwendet. Zerlegen wir ihn in Real- und Imaginärteil, so wird

Setzen wir wie in der vorhergehenden Aufgabe wieder voraus, so fließen die Wirbelströme vorwiegend in einer dünnen Oberflächenschicht der Dicke , in der auf der Seite positiver

wird. Die Gleichungen (1) und (2) können daher für genähert

und

geschrieben werden. Entsprechendes gilt für negative : Nach Gleichung (1) hat dort das entgegengesetzte, und nach (2) das gleiche Vorzeichen. Beachten wir, dass wie proportional zu ist, so enthalten beide Formeln einen Phasenfaktor

Das bedeutet eine Eindringgeschwindigkeit der Felder ins Innere des Metallblocks, die ist, wie in Gleichung (20) der vorherigen Aufgabe.